Euler-Voigt方程组的全局适定性
1 引言
Euler-Voigt方程组由Euler方程组正则化过程得到如下形式:
其中T>0,Ω是Rn(n=2,3)的有界光滑区域,u代表是速度,p为压力,f是外力项以及α为修正参数.
Voigt正则化模型是一类α-修正模型,众多学者[1-8]研究该种模型推导以及应用.Voigt正则化发展型方程也是一类特殊的仿抛物型方程,也就是说具有以下形式的方程:
其中,M 及N都是非线性甚至是非局部性算子,可参阅文献[9-10]了解更多有关仿抛物型方程的研究.由于Voigt正则的简化性,该α-模型非常适合应用于其他热力学模型,例如文献[11]验证得到二维Q-G方程,还有无粘性Burgers方程的Voigt正则化方程为:
即为著名的水波Berjamin-Bona-Mahony方程[12].文献[13-14]研究有关Voigt正则化的磁流体力学方程和Euler-Voigt方程在周期边界下的全局适定性问题.
本文主要研究方程组(1)初始条件以及具有齐次Dirichlet边界条件,即
的全局适定性问题.
2 记号及预备引理
证明 令其中cj(t)待定.为确定cj(t),则um需满足以下初值问题:
其中n=2,3,为∂Ω的外法向量.是在 Ω中具有紧支集的光滑函数类,是在 Sobolev空间 H1(Ω)中的闭包,记
首先,利用算子(I+α2A)−1作用于方程(6),那么方程(6)等价于形如˙y=F(y)的抽象常微分方程组,其中F:Hm→Hm的二次多项式.由常微分方程组存在唯一性定理可知,方程组(6)在区间[0,Tm]存在唯一的一组解um∈C1([0,T];Hm).令是方程组(6)的最大存在区间.
现引入具 Dirichlet边界条件下的 Stokes算子,即 A=Pσ(−∆),其中 Pσ是 Leray-Helmholtz投影算子,记D(A)=(H2(Ω))n∩V.众所周知,空间 H 具有一组标准正交基{ωj},且该组正交基是A的特征值{λj}对应的特征函数,Aωj=λjωj.另一方面,为克服压力带来的困难,对u,v∈V,令
于是B:V×V→V′,进而对于u,v,w∈V易得
对上式两边在区间[0,t]上进行积分可得
为了文章的完整性,引入著名的Aubin-Lions引理如下:
三是科学提出投资安排建议。根据项目规划和投资概算,科学合理地提出投资需求及年度投资建议计划。及时向县委、县政府汇报,加强与发改、财政等部门沟通协调,加大对农村供水工程的投入,特别是争取财政资金对前期工作经费的支持。
⑲Gerlind Werner,Ripa's “Iconologia”:Quellen,Methode,Ziele,Utrecht,1977.
引理 2.1[15](Aubin-Lions引理) 设X0,X 和X1都是Banach空间,且X0⊂X⊂X1以及X0紧嵌入X 中和X 连续嵌入X1中.对于1≤p,q≤∞,记
The performance of a tunable dielectric material is generally evaluated using the figure of merit (K):
国家统计局数据表明2017年全国因触电身亡8000人、火灾死亡900人,财产损失达200多亿。由于幼儿对事物充满好奇,经常用手触摸开关、用电器等,易造成触电伤害。随着楼房越建越多,火灾、盗窃等隐患呈上升趋势,本文探讨用传感器采集信息,经处理后触发报警或断电,研究构建智能的生命、财产安全防护系统。
最后将3个年级的数据进行合并,利用基于K-means算法的评选方法和传统评选方法的结果对比。见表11。
那带刀的解役道:“那有这许多功夫等他上吊!”说罢,便将刀抽出,向犯人面前大步走去,将刀举起却待砍下,猛听得正殿房檐上霹雳般大喝了一声,声落处,早将那拿棍解役吓的从台阶上倒撞在阶下。城璧涌身一跳,已到院中。那拿刀解役急向后退了几步。急看时,见一紫面长须大汉,站在院中,也不知是神是鬼,硬着胆子问道:“你,你是什么?你怎么从房上下。”城璧道:“光天化日之下,做的好事!”
由于上式右端关于m及时间是一致的,于是可推出
(ii)若p=∞以及q>1,则W 紧嵌入C([0,T];X)中.在证明主要结果之前,需要定义初边值问题(1),(2)和(3)的弱解和强解.
定义 2.1 设u0∈V,向量函数u∈C([0,T];V)以及满足以下积分等式:
对所有的v∈V成立,则称u是初边值问题(1),(2)和(3)的弱解,进而如果u0∈D(A),则称u是初边值问题(1),(2)和(3)的强解.
3 主要结果及其证明
现陈述并给出初边值问题(1),(2)和(3)的全局弱解存在唯一性定理与证明.
定理 3.1 设u0∈V,则存在唯一的向量函数 u∈L∞(0,T;V)以及 对于任意的T>0都满足积分等式(5).
在陈述以及证明主要结果之前,引进一些常用的记号与引理.记 Hs(Ω)是通常的 s阶 Lebesgue-Sobolev空间,范数记 ‖·‖s.特别地,当 s=0时,H0(Ω)=L2(Ω),而范数和内积分别记为 ‖·‖ 和 (·,·).令
2.1.4 现场考察与实验。我们在使用现场详细考察了该套自动制样系统。该系统设计理念比较合理,采用的模块化设计,分为入料部分,一级破碎、一级缩分、分矿存样机、二级缩分、在线干燥,二级破碎及干燥、制粉、封装等各环节分单元非常清晰,而且设备留有足够的检修空间,后期的检修比较方便。并打开了各单元查看设备内部结构,结构比较紧凑合理,各单位均带有称重、清洗功能。在产品的操作软件方面设计的比较全面,各个环节的运行工况,电流电压,电机转速、样品的入料重量、样品进入到某个环节等等十分清楚直观,并带有远程服务及监控功能,在办公室即可全面掌握设备的运行情况,提前对设备故障预处理。
其中 Pm 是从 H 到 Hm=span{ω1,···,ωm}的正交投影,以及 B(um,um)定义如上.
C是与u无关的常数,可能逐行不一样.
现证事实上,利用um对方程组(6)两边作L2-内积可得,
乾隆六次南巡,七至寄畅园,赋《寄畅园》《游寄畅园题句》《寄畅园叠旧作韵》《寄畅园杂咏》《寄畅园三叠旧作韵》《雨中游惠山寄畅园》等诗十余首,题匾“竹净梅芳”“玉戛金摐”“竹净梅芬”,书联“清泉白石自仙境,玉竹冰梅总化工”㉓。对寄畅园景色多有赞美,表达出深深的喜爱之情。由诗分析,寄畅园最突出的景观意象是幽致氛围与书史传家。清幽是乾隆帝对寄畅园最深的感受,诗中有“境古而幽与理通”等句㉔,并明确表示“爱其幽致”。乾隆帝第二次南巡时,寄畅园已经在秦家传承了两百多年,故乾隆帝赋诗说“异世一家能守业,犹传凤谷昔行窝”㉕,第三次南巡时表示“爱他书史传家学”㉖。
(i)若 p<∞,则W 紧嵌入Lp([0,T];X)中;
5.1.6 The experience and knowledge of local people on climate System
另外一方面,利用方程组(6)不难知,
以及
去年,也就是2017年,巴塞尔展刚刚庆祝了其100周年诞辰。才过去一年多,其最重要的参展商斯沃琪集团要退出,无疑对巴塞尔展是一记沉重的打击。
于是由(8)式和 (9)式得出关于 m 一致有界于 L∞(0,T;D(A)′∩V′).因为算子 (I+α2A)−1的有界性.不难得到关于m一致有界于L∞(0,T;V).
对于任意T>0,由Banach-Alaoglu定理以及引理2.1,在方程组(6)两边取极限可知,存在一向量函数u以及{um}的一个子列,仍记{um},当m→∞时,
固定k∈N并且m≥k,任取w∈C1([0,T];Hk)且w(T)=0.由(6)易得
首先,由(10),(11)发现当m→∞时,
现只需验证三元线性项的收敛性,即证当m→0时,
为此令
本文沿用Luo et al.(2014)和Wang et al.(2014)的定义,将雷达反射率大于35 dBz的带状对流降水区定义为雨带,并根据它们首次出现的时间进行标注(参见图4中黑色椭圆)。由于雨带的分裂和不同雨带的合并很难精确地定义每个雨带的起始,这里只是粗略的划分。
则由(4)可得
因为w∈C1([0,T];Hk)(m≥k),Pmw=w,(7)和(10)以及Hölder不等式易知,I1(m)→0及 I2(m)→ 0,于是 I(m)→ 0.注意到在 V中 um(0)=Pmu0→ u0.因此在 (14)式中让m→∞以及w∈C1([0,T];Hk)且w(T)=0,有
那么
又因为C1([0,T];Hk)稠于C([0,T];V),从(15)可知u是初边值问题(1),(2)和(3)的弱解.由估计(10)-(13)式以及(I+α2A)−1的有界性知,u∈C([0,T];V)以及
现在证明该解也是唯一的,设u1,u2都是初边值问题(1),(2)和(3)的弱解,将u1,u2代入方程组(1)后相减,令δu=u1−u2得到
利用算子 作用于(16)式,知
我国苜蓿的单产水平与加拿大、美国等国家相比相对较低,究其原因施肥技术不成熟。我国苜蓿生产中普遍存在不施肥现象,在苜蓿施肥方面的研究不足,即便施肥,盲目性也很大[5,16]。因此,定期测定土壤肥力以确定苜蓿是否施肥和施用何种肥料必要而科学。近年来,有关苜蓿在肥料配施对其鲜干草产量、农艺性状、品质和生产性能等方面的影响的研究较多,且这些研究也多见于河北、吉林、新疆、宁夏等地区[5,14-15,17]。
又因为
“澳新风险管理标准”恰是从细节入手,探索建立以风险识别、风险分析、风险评估、风险应对四方面为主的以患者安全为中心的风险管理体系。具体而言,即通过鱼骨图、头脑风暴等方法思考安全问题,识别风险、分析风险、评估风险,提出应对策略。
于是
从而利用与(17)式进行L2-内积,再次利用(4)式可得
由等价,故 Growall不等式蕴含
由不等式(18)知唯一性.证毕.
注 3.1在上述定理的证明过程中不等式(18)也蕴含了由定理1.1得到的弱解也是对初值连续依赖的.
利用定理1.1的方法以及类似于Navier-Stokes方程的证明过程[16],可得到以下高阶正则性定理:
定理 3.2 设s≥1,u0∈(Hs(Ω))n∩V(n=2,3),则初边值问题(1),(2)和(3)由定理1.1得到的解为u∈L∞([0,T];(Hs(Ω))n∩V).
证明 利用算子As(s≥1)的性质以及文献[16]研究有关Navier-Stokes方程的证明过程,具体过程省略.
参考文献
[1]Cao Y,Lunasin E,Titi E S.Global well-posedness of the three-dimensional viscous and inviscid simplified Bardina turbulence models[J].Commun.Math.Sci.,2006,4(4):823-848.
[2]Chen S,Foias C,Holm D D,et al.Camassa-Holm equations as a closure model for turbulent channel and pipe flow[J].Phys.Rev.Lett.,1998,81(24):5338-5341.
[3]Chen S,Foias C,Holm D D,et al.The Camassa-Holm equations and turbulence[J].Phys.D,1999,133(1-4):49-65.
[4]Chen S,Foias C,Holm D D,et al.A connection between the Camassa-Holm equations and turbulent flows in channels and pipes[J].Phys.Fluids,1999,11(8):2343-2353.
[5]Cheskidov A,Holm D D,Olson E,et al.On a Leray-α model of turbulence[J].Proc.R.Soc.Lond.Ser.A Math.Phys.Eng.Sci.,2005,461:629-649.
[6]Foias C,Holm D D,Titi E S.The three-dimensional viscous Camassa-Holm equations,and their relation to the Navier-Stokes equations and turbulence theory[J].J.Dynam.Differ.Equ.,2002,14(1):1-35.
[7]Holm D D,Titi E S.Computational models of turbulence:The LANS-α model and the role of global analysis[J].SIAM News,2005,38(7):1-5.
[8]Ilyin A A,Lunasin E M,Titi E S.A modified-Leray-α subgrid scale model of turbulence[J].Nonlinearity,2006,19(4):879-897.
[9]Böhm M.On Navier-Stokes and Kelvin-Voigt equations in three dimensions in interpolation spaces[J].Math.Nachr.,1992,155:151-165.
[10]Carroll R W,Showalter R E.Singular and Degenerate Cauchy Problems[M].New York:Harcourt Brace Jovanovich Publishers,1976.
[11]Khouider B,Titi E S.An inviscid regularization for the surface quasi-geostrophic equation[J],Comm.Pure Appl.Math.,2008,61:1331-1346.
[12]Benjamin T B,Bona J L,Mahony J J.Model equations for long waves in nonlinear dispersive systems[J],Philos.Trans.Roy.Soc.London Ser.A,1972,272:47-78.
[13]Larios A,Titi E S.On the higher-order global regularity of the inviscid Voigt-regularization of threedimensional hydrodynamic models[J].Disc.Cont.Dyn.System Ser.B,2010,14(2):603-627.
[14]Larios A,Titi E S.Higher-order global regularity of an inviscid Voigt-Regularization of the three-dimensional inviscid resistive Magnetohydrodynamic equations[J].J.Math.Fluid Mech.,2014,16(1):59-76.
[15]Boyer Franck,Fabrie,Pierre.Mathematical Tools for the Study of the Incompressible Navier-Stokes Equations and Related Models[M].New York:Springer,2013:102-106.
[16]Temam Roger.Navier–Stokes Equations:Theory and Numerical Analysis[M].New York:ACM Chelsea Publishing,1984.
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