Ar+轰击SrTiO3表面的持续光电导现象

近年来，研究发现Ar+轰击后的SrTiO3（STO）表面会表现出一些独特的光学、电学和磁学等奇异的物理性能。采用 Ar+轰击的方法在绝缘 SrTiO3单晶表面制备出具有准二维电子气特性的导电层[1-2]引起了学界的广泛关注。与通过在GaAs基上生长或LaAlO3/SrTiO3异质结获得二维电子气的外延技术相比，Ar+轰击技术具有操作简单、实验条件容易实现等优点，有利于器件的加工。随后，在 Ar+轰击的SrTiO3表面准二维导电层陆续发现了光致荧光[3]，磁阻效应[4]，持续光电导效应[5]，金属绝缘相变[6]，自旋轨道耦合[7-8]等物理现象，在存储、传感、场效应等纳米电子器件领域具有巨大的应用前景。其中，持续光电导效应可以用于光电存储器[9-11]，在全息存储领域有着十分重要的应用前景。

持续光电导现象早在20世纪80年代就被广泛地研究，这种物理现象主要在GaN[12]和GaInNAs[13]等半导体中出现。关于持续光电导的来源，一般理论认为 III-V族半导体中的持续光电导主要与深能级陷阱的大晶格弛豫（Large Lattice Relaxation）相关，而II-IV族混晶[14]中的持续光电导则是来源于组分涨落引起的随机局部势能涨落（Random Local Potential Fluctuations）。另外一些研究认为n-GaAs[15]掺杂层的持续光电导是来源于界面能带弯曲引起的宏观势垒（Macroscopic Barrier）。尽管有好几种不同的理论解释不同体系的持续光电导现象，但总的来说，持续光电导都与晶体内部缺陷的作用密切相关。

在 Ar+轰击的 SrTiO3表面，氧空位是主要的缺陷[3-4,16-17]。SrTiO3表面的持续光电导现象则认为与氧空位密切相关。比如，Tarun等[18-19]在真空退火的SrTiO3晶体上观察到了持续光电导现象，他们的研究表明持续光电导现象与退火形成的Ti—O空位对（VTi—O）和氧空位（VO）的大晶格弛豫有关。Kumar等[5]在 Ar+轰击的 SrTiO3表面也观察到了持续光电导现象，他们的研究结果认为SrTiO3的持续光电导只与氧空位的大晶格弛豫相关。目前，人们已经认识到氧空位在带间形成的深能级陷阱对SrTiO3持续光电导的主导作用。在已有的实验研究报道中，多采用紫外光源产生带间激发的方式研究持续光电流。这种方式既有本征激发，又有带间激发，而如果采用亚禁带（Sub-Band Gap）光激发方式，则只存在带间激发，光电导的产生和衰减对深能级陷阱将更加敏感，有望获得更多陷阱能级的信息[20-24]。为此，本文采用亚禁带光激发的方法研究Ar+轰击后SrTiO3表面导电层的持续光电导现象。由于采用的405 nm波长激光的光子能量（3.06 eV）小于SrTiO3的直接带隙[25]（3.75 eV）和间接带隙[26]（3.25 eV），因此基本可以激发整个禁带范围内的缺陷。

1 实验方法

SrTiO3的表面导电层采用Ar+轰击的方法形成。实验中，单面抛光的（110）晶向的SrTiO3尺寸是5 mm×5 mm×0.5 mm。为了便于电学测量，采用光刻技术在SrTiO3表面形成沟道面积为350 μm×150 μm的六电极的霍尔条图形。Ar+轰击采用霍尔源（JKY-LZY530A）在真空腔体中进行，本底真空为8.0×10–4 Pa。轰击时，氩气压维持在0.05 Pa。霍尔离子源的加速电压为120 V，放电电流为0.8 A。轰击结束后，依次用丙酮和酒精去除表面的光刻胶，再利用金属掩模在电极区域上依次溅射沉积 30 nm和50 nm厚的钛、铂金属电极，形成欧姆接触，以用于电输运特性和光电导测量。

电输运特性采用变温霍尔测试系统，测试电流100 μA，磁场强度1 T。光电流测量在真空变温探针台内完成。样品温度由低温控制器（Lakeshore 336）控制，温度范围为80～300 K，温度波动小于0.05 K。激光辐照由405 nm半导体激光器通过光纤引入变温探针台，直接照射样品表面。光纤末端的激光输出功率采用激光功率探测器标定。在整个变温光电导测试过程中，样品保持在1.0×10–5 Pa的真空中，避免了气体吸附的影响。光电导采用数字电压电流源表（Keithley 2636B）进行测量，电压0.5 V，电流随时间的变化由计算机自动采集，最小采样间隔保持在100 ms以内，激光照射样品时间为200 s，光电导衰减测试所采用的光照强度均为5×10–3W/cm2，衰减曲线测试时间大于1000 s。

[8]ZHANG W X, WANG Q R, PENG B, et al. Spin galvanic effect at the conducting SrTiO3 surfaces [J]. Appl Phys Lett,2016, 109(26): 262402.

2 实验结果

图 1（a）是 SrTiO3面电阻(Sheet Resistance)和温度的依赖关系。样品在整个测试温度区间（80～300 K）呈现出与金属相似的电阻温度关系，在所测试范围内，样品的面电阻可以由公式进行拟合：

式中：R0是剩余电阻；R1代表电子与电子的作用；R2代表电子与声子的散射；R3代表传导电子与局域电子的交换耦合作用。实线是拟合曲线，得到的拟合参数分别是 R0=2976 Ω，R1=0.05 Ω/K2，R2=1.3×10–10 Ω/K5和 R3=715 Ω/lnK。在金属性的SrTiO3中，面电阻的主要贡献来源于电子与电子的相互作用。图1（b）是迁移率(Mobility)和载流子浓度(Carrier Density)与温度的依赖关系。在300 K时，迁移率为 6 cm2…V–1…s–1，随着温度降低至 80 K，迁移率增加到 142 cm2…V–1…s–1；而载流子浓度从2.5×1014 cm–2增加到 2.9×1014 cm–2，保持在 2×1014 cm–2的量级。迁移率的大小以及载流子浓度与其他报道基本一致[5]。

图1 (a) Ar+轰击SrTiO3的面电阻与温度依赖关系，实线是公式（1）在温度区间的拟合曲线；（b）迁移率和载流子浓度与温度的依赖关系 Fig.1 (a) Temperature dependence of the sheet resistance in Ar+ bombardment SrTiO3, the solid line is best fit to the equation (1), within the temperature range of 80 K to 300 K; (b)Temperature dependence of mobility and sheet carrier density in the range of 80 K to 300 K

[20]VANMAEKELBERGH D, HAMSTRA M A, VAN PIETERSON L. Free carrier generation in semiconductors induced by absorption of sub-band gap light. A photoelectrochemical study with nanoporous GaP [J]. J Phys Chem B, 1998, 102(41): 7997-8004.

式中：V是两个探针之间的电压降；Iph(t)是照光之后的电流I(t)与照光之前的暗电流Id的差值。光电导的大小与激光从禁带中的缺陷激发到导带中的电子数量Δn相关。随着激光照射时间增加，光电导趋于饱和，电子数量Δn由电子激发速率和复合速率的稳定差值决定。激光的波长越短，其光子能量越高，可以将更接近价带下方陷阱中的电子激发到导带，光电导也就更大。图2（a）是300 K真空环境下用不同功率激光照射下的光电流-电压曲线，光电流随着光强的增加而增加，说明激光功率强度增大，激发到导带的电子数量随之增多，从而光电流也变大。

图2（b）是样品在温度80～300 K范围内饱和光电导与激光功率强度的关系。其实验数据满足幂律

图2 （a）不同功率强度的的光电流-电压曲线；（b）不同温度下的SrTiO3饱和光电导与功率关系；（c）指数γ与温度的依赖关系 Fig.2 (a) The photocurrent-voltage curves in STO under the irradiation at different light intensity; (b) Power intensity dependence of the saturated photoconductivity of STO at different temperature; (c) Temperature dependence of the exponent γ

[17]SCHULTZ M, KLEIN L. Relaxation of transport properties in electron-doped SrTiO3[J]. Appl Phys Lett, 2007, 91(15):151104.

式中：P是激光功率；γ表示产生光生载流子时几个不同次能带的填充状态，γ值的大小取决于它的复合机制。图2（c）是指数γ与温度的依赖关系。本文的γ值在不同温度下基本上保持不变，大小都在0.2左右。在复合过程中，γ值有两个特殊值，当γ=1的时候表明是单分子复合过程，即分立能级的发光只与一种分子的数量相关，光电导的衰减符合指数规律；而γ=0.5时则表明是双分子复合过程，它的分立能级发光与两种分子的数目相关，光电导衰减形式是双曲线的。对于多数材料而言，γ值既不等于0.5也不等于 1，表明陷阱是连续分布的而不是孤立能级。图2（c）中的实验结果表明：SrTiO3的饱和光电导与功率的幂律关系表明了带间连续分布的陷阱能级是光电导的主要贡献。

图3（a）是不同温度下的光电导与时间的关系。可以发现饱和光电导随着温度的降低而增加，它的变化分为两个区域，当温度高于150 K的时候，饱和光电导增加缓慢，而当温度低于150 K的时候，饱和光电导增加迅速。图3（b）所示的是饱和光电导与温度倒数的关系。在温度80～300 K之间，饱和光电导与温度倒数的关系是两段直线，因此光电导与温度的关系可以通过阿伦尼乌斯公式来表示：

图3 （a）不同温度下的光电导与时间依赖关系；（b）饱和光电导与温度的关系。黑色直线是拟合曲线 Fig.3 (a) Temporal dependence of the photoconductivity at various temperature; (b) Logarithm of the saturated photoconductivity as a function of reciprocal temperature. The black solid lines are the fitting curves

式中：σ0是与材料相关的指数因子；kB是玻尔兹曼常数；T是热力学温度；ΔE是光激活能。低温区域（80 ～150 K）的光激活能是7.6 meV，而室温附近（150 ～300 K）的光激活能是46.5 meV。这表明测试温度范围内有两个不同的光激活过程，在两个不同温度区间分别有不同能级位置的浅陷阱对饱和光电导有贡献。

低温区和室温区不同的光电导行为在光电导衰减实验结果中体现得更明显。图4所示的是光电导衰减与温度的关系。光照之后的SrTiO3表面的光电导衰减曲线可以由扩展指数型方程式进行拟合：

式中：β是弥散系数；τ是弛豫时间常数；t是时间。图4（a）所示的是不同温度下的光电导衰减曲线。图4（b）是不同温度下的归一化光电导衰减曲线，如图所示，温度越高，光电导衰减越慢。不同温度下衰减特征可以由弛豫时间常数 τ反映。不同温度下的光电导衰减曲线可以被公式（5）较好地拟合。在所有的测试温度下，β值随温度基本不变，保持在0.2左右，如图4（c）所示；弛豫时间常数τ是一个与温度相关的常数。弛豫时间常数随温度的变化同衰减特征一致，随温度的升高而增加。特征弛豫时间常数从80 K的49.6 s增加到300 K的2706 s。在polyparaphenylenevinylene[27]、LaAlO3/SrTiO3[28]、SrTiO3[29]、Cu2ZnSnS4[30-31]和 Zn0.3Cd0.7Se[32]等体系中也存在相似的弛豫时间与温度的关系。

3 讨论

解释持续光电导现象的模型主要有三种。一种是大晶格弛豫模型，该模型认为持续光电导现象主要来源于禁带中的深能级陷阱，不同缺陷之间强相互作用会产生一个势垒阻止电子空穴的复合。大晶格弛豫模型中，温度越高，电子具有的热能也更高，更容易越过势垒与空穴复合，所以，大晶格弛豫引起持续光电导的弛豫时间常数随温度的升高而减小。而本文持续光电导的弛豫时间常数随温度的升高而增大，不符合大晶格弛豫模型。宏观势垒模型是由于表面或者界面的能带弯曲使电子空穴对产生空间分离，从而使电子空穴的复合需要较长的时间，因此造成了持续光电导现象，它的光电导衰减形式一般是指数衰减，与本文的衰减形式不一致。随机局部势能涨落模型和宏观势垒模型类似，它认为持续光电导现象是由于组分涨落或者重掺杂引起的能带弯曲。符合随机局部势能涨落模型的持续光电导的弛豫时间常数随温度变化趋势与大晶格弛豫模型的弛豫时间常数变化相反，它的弛豫时间常数随着温度的升高而增加。本文持续光电导的弛豫时间常数随温度的升高而增大，与随机局部势能涨落模型的弛豫时间常数与温度的变化关系一致。对随机局部势能涨落模型而言，电子在低温区域随机分布在所有势阱之中，浅势阱中电子对复合起主导作用；而电子在高温区域主要位于深势阱之中，减小了电子空穴复合的概率，因此复合时间变长，持续光电导现象更加明显。

方程组(16)是在各支链理想正解矢量链(2)的基础上考虑结构误差得来，输入为各移动副理想运动量、名义结构参数、假定结构误差，输出为考虑结构误差后的托架位姿。e13a为定位器1的z向移动副实际单位方向向量，e13a=(E+Δe13)·e13/|(E+Δe13·e13|,e21a,e23a,e33a,e43a定义类似。

图4 （a）不同温度下的光电导与时间依赖关系。黑色曲线是用公式(4)拟合的曲线；（b）不同温度下的光电导归一化曲线；（c）弥散参数与温度的关系；（d）弛豫时间常数与温度倒数的关系。黑色直线是阿伦尼乌斯公式拟合曲线 Fig.4 (a) Time dependence of the photoconductivity at different temperature. The solid lines are the fits to the equation(4); (b) Show the temporal dependence of the normalize photoconductivity at various temperature; (c) Temperature dependence of the dispersion parameters; (d) Logarithm of the relaxation time as a function of reciprocal temperature. The black solid lines are the fitting curves

本文的弛豫时间常数与温度的变化可分为两段，在低温区域（80～150 K）弛豫时间常数随温度的变化较小，而在室温附近（150～300 K）的弛豫时间常数随温度的变化较大。不同温度下的弛豫时间常数的变化与电子的热激活过程密切相关，两者的关系可用阿伦尼乌斯公式表示：

《明史》记载：“自弘治六年二月，内宴，大学士丘濬遂以太子太保、礼部尚书，居太子太保、吏部尚书王恕之上。其后由侍郎、詹事入阁者，班皆列六部上矣。”又载：“嘉靖以后，（大学士）朝位班次，俱列六部之上。”［2］（卷72，职官一）这两条记载互相矛盾。原因在于位次之争都是个例，几经反复。嘉靖年间正式确定内阁与锦衣卫单独列班，居文武朝臣前。阁臣与部臣的位次之争得到了解决。具体时间在嘉靖九年［9］。

这种SrTiO3表面持续光电导衰减的弛豫时间常数随温度的变化趋势可以用带边的随机局部势能涨落模型来解释。导带的势阱深度是随机分布的，电子随机局域在导带的不同势阱之中。在低温的时候，浅势阱中的电子与空穴复合。此时，由于电子的势阱深度较浅，因此复合所需要的热激活能也比较小。当温度有所增加时，局域在浅势阱中的电子可以向深势阱漂移，更多的电子空穴对得以分离，进而使得持续光电导现象更加明显。温度继续增加，局部势能涨落减小，能带变得趋于平坦，电子从势阱中的跃迁势垒更大，更倾向于局域在深能级势阱之中，复合需要的时间也更长。因此，持续光电导现象变得更加明显。所以，可以认为SrTiO3表面光电导的衰减在低温时由浅能级陷阱的复合占主导，而在室温时则由深能级陷阱的复合占主导。

4 结论

本文报道了亚禁带光激发 Ar+轰击 SrTiO3表面的持续光电导效应。在温度80～300 K的范围内，饱和光电导与激光功率强度之间呈现幂律规律，表现出带间陷阱复合的特征。氩离子轰击 SrTiO3表面的持续光电导现象随温度的升高而增强，符合随机局部势能涨落模型，在低温时由浅能级陷阱的复合占主导，而在室温时则由深能级陷阱的复合占主导。

参考文献：

[1]SANTANDER-SYRO A F, COPIE O, KONDO T, et al.Two-dimensional electron gas with universal subbands at the surface of SrTiO3 [J]. Nature, 2011, 469(7329):189-193.

[2]REAGOR D W, BUTKO V Y. Highly conductive nanolayers on strontium titanate produced by preferential ion-beam etching [J]. Nat Mater, 2005, 4(8): 593-596.

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[3]KAN D S, TERASHIMA T, KANDA R, et al. Blue-light emission at room temperature from Ar+-irradiated SrTiO3[J]. Nat Mater, 2005, 4(11): 816-819.

[4]BRUNO F Y, TORNOS J, GUTIERREZ D O M, et al.Anisotropic magnetotransport in SrTiO3 surface electron gases generated by Ar+ irradiation [J]. Phys Rev B, 2011,83(24): 245120.

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[5]KUMAR D, HOSSAIN Z, BUDHANI R C. Dynamics of photogenerated nonequilibrium electronic states in Ar+-ion-irradiated SrTiO3 [J]. Phys Rev B, 2015, 91(20):205117.

[6]WANG Q R, ZHANG W L, ZHANG W X, et al. In-situ monitor of insulator to metal transition in SrTiO3 by Ar+irradiation [J]. Appl Surf Sci, 2016, 365: 84-87.

[7]WANG Q R, ZHANG W L, PENG B. Universality and difference of electronic and spin transport properties at the irradiated oxide surface [J]. J Phys D: Appl Phys, 2017,50(37): 375302.

[15]QUEISSER H J, THEODOROU D E. Hall-effect analysis of persistent photocurrents in n-GaAs layers[J]. Phys Rev Lett, 1979, 43(5): 401-404.

8月23日晚间，国家市场监督管理总局官网发布消息，原国家食品药品监督管理总局药品化妆品注册管理司（中药民族药监管司）司长王立丰涉嫌严重违纪违法，目前正接受纪律审查和监察调查。

[9]RASTOGI A, BUDHANI R C. Solar blind photoconductivity in three-terminal devices of LaAlO3/SrTiO3 heterostructures [J]. Opt Lett, 2012, 37(3):317-319.

在我国，由于农民生活的基本环境、文化氛围和基本的学习情况，加之农民在法律方面的普及程度不够深入，农民缺乏法律知识，不能合理地使用法律武器来保护其利益，使农民自身利益得不到有效保护。

[10]TEBANO A, FABBRI E, PERGOLESI D, et al.Room-temperature giant persistent photoconductivity in SrTiO3/LaAlO3 heterostructures [J]. ACS Nano, 2012, 6(2):1278-1283.

[11]LU H, LIAO Z, ZHANG L, et al. Reversible insulator-metal transition of LaAlO3/SrTiO3 interface for nonvolatile memory [J]. Sci Rep, 2013, 3: 2870.

[12]HIRSCH M T, WOLK J A, WALUKIEWICZ W, et al.Persistent photoconductivity in n-type GaN [J]. Appl Phys Lett, 1997, 71(8): 1098-1100.

[13]LI J Z, LIN J Y, JIANG H X, et al. Persistent photoconductivity in Ga1–xInxNyAs1–y [J]. Appl Phys Lett,1999, 75(13): 1899-1901.

[14]JIANG H X, LIN J Y. Percolation transition of persistent photoconductivity in II-VI mixed crystals [J]. Phys Rev Lett, 1990, 64(21): 2547-2550.

“所谓混合式学习就是要把传统学习方式的优势和网络化学习的优势结合起来，也就是说，既要发挥教师引导、启发、监控教学过程的主导作用，又要充分体现学生作为学习过程主体的主动性、积极性与创造性”（何克抗教授）。李克东教授进一步指出，混合式学习形式上是在线学习与面对面学习的混合。但其更深层次是包括了基于建构主义、行为主义、认知主义等不同教学理论的教学模式混合。教师主导活动和学生主体参与活动的混合，课堂教学与在线学习不同学习环境的混合，不同教学媒体和教学资源的混合，自主学习和协作学习不同学习方式的混合，课堂讲授和虚拟教室的混合。

新乘务员上岗之前，一般经历4个培训阶段。一是军训阶段：按照军人的要求进行严格训练、锻炼吃苦耐劳的精神，培养良好的作风和生活秩序，为做一名合格空乘打下坚实的基础。二是理论学习阶段，时间一个月左右。主要学习英语、航空理论与航空技术知识、航空气象、形体、健美操等。三是实际操作阶段（专业训练），时间一个半月。主要是客舱服务、各种机型教学、紧急救治等。四是思想政治教育，主要进行时事政治教育。空乘人员在飞机上的活动空间有限，服务重复单调，国内航线反复起降，国际航线劳动量大，时间长。有些乘客的素质可能你也听说了，所以要求空乘人员有一定的耐心和心理承受能力。

[16]KAN D, KANDA R, KANEMITSU Y, et al. Blue luminescence from electron-doped SrTiO3 [J]. Appl Phys Lett, 2006, 88(19): 191916.

表达式：

[18]TARUN M C, SELIM F A, MCCLUSKEY M D. Persistent photoconductivity in strontium titanate [J]. Phys Rev Lett,2013, 111(18): 187403.

中观因子突出发展政策影响。近年来，广州市出台了一系列推动城市绿色发展的政策、规划文件，有效地引导了绿色建筑、生态示范区的空间发展布局。《广州市绿色建筑实施行动方案》（2013）提出“要在广州国际金融城、中新广州知识城、广州南站等城市重点发展区高起点、高标准、高规格推进绿色建筑，要在政府投资公益性建筑、大型公共建筑项目执行二星级以上绿色建筑等级标准”，“鼓励房地产开发项目执行绿色建筑二星级以上，建设绿色住区”，“鼓励其它新建及旧城改造项目按照绿色建筑标准进行建设”，“鼓励在分布式能源站和可再生能源开发利用区附近积极推广绿色建筑”。

[19]MCCLUSKEY M D, TARUN M C. Defects and persistent conductivity in SrTiO3 [J]. AIP Conf Proc, 2014, 1583:319-322.

图2是SrTiO3表面光电导与激光功率的关系。光电导的定义为：

另外，为了防止鼻子呛水，女选手们都用一只肉色的夹子夹住两个鼻孔，因此，从远处望去，她们表演时鼻子特别尖长。表演一结束，她们赶紧将夹子取下，这不光是为了好看，恐怕夹得也难受了吧。

[21]OHTOMO M, SHIMADA T, HASEGAWA T. Correlation between gap states and off-current in pentacene field-effect transistors observed by sub-band-gap photocurrent-voltage measurement [J]. Jpn J Appl Phys, 2007, 46(34):L817-L819.

[22]BHATNAGAR A, KIM Y H, HESSE D, et al. Sub-band level-assisted photoconduction in epitaxial BiFeO3 films [J].Appl Phys Lett, 2014, 105(12):122905.

式中：τ0是指数因子；ΔE是克服势垒的热激活能；T是温度。如图4（d）所示，弛豫时间常数随着温度的升高而增加；在测试的温度区间里有两个不同的热激活过程，与图3（b）所示的饱和光电导与温度的关系类似。在低温区域，热激活能非常小，只有7.1 meV；而在室温附近区域，热激活能是比较大的，可以达到95 meV。因此，持续光电导在高低温区存在着两种不同的复合过程。

[23]MOAZZAMI K, MURPHY T E, PHILLIPS J D, et al.Sub-bandgap photoconductivity in ZnO epilayers and extraction of trap density spectra [J]. Semicond Sci Technol,2006, 21(6): 717-723.

那年冬天，大雪在苏北大地上空足足折腾了好几天。眼看春节将近，我家还是像外面的天气一样，每个人心里覆盖着一层厚厚的雪。

[24]MURPHY T E, MOAZZAMI K, PHILLIPS J D.Trap-related photoconductivity in ZnO epilayers [J]. J Electron Mater, 2006, 35(4): 543-549.

近几年,临床眼部疾病的发生率逐年递增,应时代需求,随着医疗技术的不断进步及显微手术技术的日渐成熟,对玻璃体切除术(pars plana vitrectomy,PPV)的进一步认识,使PPV手术适应症越来越多,不仅局限于清除玻璃体混浊,现已发展到视网膜脱离复位,剥除视网膜前膜,眼内途径行视网膜电凝、光凝、冷凝、气液交换,眼内填充物填充等,已成为眼科手术中的常用方法,使以前复杂的眼病有了治愈的希望[7-8]。

[25]VAN BENTHEM K, ELSASSER C, FRENCH R H. Bulk electronic structure of SrTiO3: experiment and theory [J]. J Appl Phys, 2001, 90(12): 6156-6164.

[26]ZHANG H, YAN L, HABERMEIER H. Unusual ultraviolet photoconductivity in single crystalline SrTiO3 [J].J Phys Condens Matter, 2013, 25(3): 035802.

[27]DULIEU B, WERY J, LEFRANT S, et al. Intrinsic and extrinsic photocarriers in polyparaphenylenevinylene [J].Phys Rev B, 1998, 57(15): 9118-9127.

[28]JIN K X, LIN W, LUO B C, et al. Photoinduced modulation and relaxation characteristics in LaAlO3/SrTiO3 heterointerface [J]. Sci Rep, 2015, 5: 8778.

2.2.1 fs/i的测定 取“2.1.2”下混合对照品溶液，进样分析，纪录各成分的峰面积，以金丝桃苷为内参物，按照下式分别计算朝藿定B、朝藿定A、朝藿定C、淫羊藿苷、木犀草素、槲皮素、川陈皮素、山柰酚、宝藿苷I的fs/i，结果见表2。按照外标法测定内参物峰面积As，利用各成分的fs/i和内参物的实测值，即可计算待测成分的含量。

[29]JIN K X, LUO B C, LI Y F, et al. Photoinduced phase transition and relaxation in bare SrTiO3 single crystals [J]. J Appl Phys, 2013, 114(3): 033509.

[30]GONZÁLEZ J C, RIBEIRO G M, VIANA E R, et al.Hopping conduction and persistent photoconductivity in Cu2ZnSnS4 thin films [J]. J Phys D: Appl Phys, 2013,46(15): 155107.

[31]ABELENDA A, SÁNCHEZ M, RIBEIRO G M, et al.Anomalous persistent photoconductivity in Cu2ZnSnS4 thin films and solar cells [J]. Sol Energy Mater Sol Cells, 2015,137: 164-168.

[32]JIANG H X, LIN J Y. Persistent photoconductivity and related critical phenomena in Zn0.3Cd0.7Se [J]. Phys Rev B,1989, 40(14): 10025-10028.