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随风来雨
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Elena小妞仔

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利用面波研究地球内部结构,主要是利用它的频散特性。面波与体波不同,面波的速度随周期而异,这种速度与周期有关的现象称为频散。面波频散现象的产生是由于波在层状介质中传播时相互干涉叠加所致。周期大,波速也大的称正频散;周期大,波速小的称反频散。(一)相速度与群速度的概念具有频散特性的波在传播过程中有两种速度,即相速度和群速度。记录中的面波是由震源处的脉冲在介质中传播形成的。脉冲可以认为是由无限多个具有不同周期的连续正弦波列所组成,各个周期分量具有特定振幅和相角。在成层的介质中,不同周期的正弦波列以各自的速度传播,这个速度称相速度。地震台站记录到的是各分量的综合振动。由于传播过程中各分量的互相干涉,在一定震中距的记录中,在某一时刻只有特定圆频率为ω的振动可以出现,其他振动皆因互相干涉而消失。假定在x处,记录中周期为T的震相的旅行时为t,于是有固体地球物理学:地震学、地电学与地热学U称为群速度。设图4-7中A,B,C分别表示不同台站所接收的同一地震面波的记录,其震中距顺序增加。1,2,3,4为相位的编号。可见,相位1到达最早,周期也最大,其他则顺序减小,属正频散。自A台到C台,由于旅程的增大,相应相位的周期也逐渐增大。设A台记录相位1的周期为T0,在C台记录中的相位2,周期T0又复出现,于是,周期为T0相位的群速度为固体地球物理学:地震学、地电学与地热学图4-7 面波记录的相位分析图4-8 相速度与群速度的概念x为A与C两台间的距离。图中虚线表示周期为T0的连续正弦波列。可以证明,记录图中某一周期的相位与相同周期分量的连续正弦波列中相应相位的相角差为常数。若能辨认C台和A台的同一相位1,而且它们的周期变化不大,于是,相速度为固体地球物理学:地震学、地电学与地热学如果按照不同震中距离把记录图顺序与时间轴对齐,横轴为时间,纵轴为震中距,如图4-8所示,假定同一相位的周期随距离变化不大,把同一相位的波峰用虚线联结起来,它的斜率表示相应周期的相速度。如自坐标原点把相同周期的中心点用实线连接起来,其斜率即为群速度。(二)相速度与群速度的关系设沿x轴传播的两列简谐波,具有相同的振幅、不同但很相近的频率(ω-△ω)和(ω+△ω)。由于存在频散,两简谐波的相速度分别为(c-△c)和(c+△c),即固体地球物理学:地震学、地电学与地热学一级近似下有固体地球物理学:地震学、地电学与地热学则两简谐波f1和f2叠加后的合成波为固体地球物理学:地震学、地电学与地热学固体地球物理学:地震学、地电学与地热学为包络线的传播速度,也就是极大振幅的传播速度,因此U代表群速度。极限情况下,令△ω→0,有固体地球物理学:地震学、地电学与地热学鉴于地震波是由许多频率不同的简谐波相互叠加而成,其频谱是连续的,因而可以写成如下形式:固体地球物理学:地震学、地电学与地热学其中g(k)为波的频谱。令固体地球物理学:地震学、地电学与地热学θ即为波的相位,每一简谐波都以自己的相速度c传播,而c是k或ω的函数,即对不同波数的简谐波,其相速度是不同的。这些简谐波在传播中相互干涉,在使θ为常数的波数k0处,它们相互叠加振幅增强,而θ为常数,即 式(4-11)表示波数为k0的波的极大振幅经过t时间后传到了x处。因此, 就是波数为k0的波的群速度U,即固体地球物理学:地震学、地电学与地热学比较式(4-8)与式(4-12),可见两者完全相同。式(4-12)就是相速度与群速度的关系式。(三)群速度与相速度测定原理峰-谷分析法(1)群速度的测量测量面波的群速度,关键是从地震图上求出面波波列中某一时刻的优势周期。设某地震台记录到的面波波列经圆滑后如图4-9(a)所示,图中1,2,3……为波列中极点(波峰和波谷)的序号;测量各极点的到时t1,t2,t3……并将其标在到时—峰、谷序号的坐标图上,连接各点并圆滑曲线,如图4-9(b)所示。由该曲线便可求出波列任一时刻的周期T。例如,欲求t时刻的周期,只要在图4-9(b)中的曲线上求出t时刻的斜率乘以2就是该时刻的周期。再将求出的一系列到时、周期对应数据标在到时-周期坐标图上,作光滑曲线后就可求出任意周期的到时,如图4-9(c)所示,即t=t(T)如发震时刻t0和震中距△为已知,则群速度固体地球物理学:地震学、地电学与地热学此称单台法。若测定一系列优势周期T的群速度U,可以得到群速度频散曲线。图4-9 群速度的测量如果有两个地震台的资料,则可求出两地震台之间的群速度。参照上述方法分别求出台1和台2的周期-到时,可绘出如图4-9所示的两条光滑曲线。然后对任意周期Ti作T轴的垂线,交两曲线于t1,t2,则 式中:△1,△2分别为两台的震中距。采用此法时要求震中与两个台站位于同一大圆弧上,如相差太远时勿用。此称双台法。(2)相速度的测量如能准确地分辨不同地震台站记录的面波波列中的同一相位,则根据两台站间的距离及同一相位的到时差,便能求出波列在相距不远的两台间的相速度。亦要求震中与两地震台最好位于同一大圆弧上。设震中距分别为△A,△B的A,B两台于不同时刻记录到的同一面波波列如图4-10所示。追踪同一相位,在A台的到时为tA1,在B台的到时为tB1,则相速度固体地球物理学:地震学、地电学与地热学以此法求得的相速度为近似值。图4-10 相速度的测量图4-11 三台法求相速度由于大陆海岸线的不规则,或是地壳构造的突然变化,面波的波阵面方向在传播过程中可能发生变化。这样,台站相对于震中的方向和波阵面方向就不一致。假定波阵面为一平面,利用三台的方法可以同时求出波的相速度和波阵面方向。图4-11中A,B,C为三个地震台的位置,α为AB与AC在A点的交角,φ为波阵面与AB所成的角度。以△tAB,△tBC,△tAC分别表示各台间同一相位到达的时差,则相速度固体地球物理学:地震学、地电学与地热学数值计算法数值计算方法除能提高波列中峰、谷“到时”测量的准确度,还可增加所测量周期的范围。(1)移功窗法求群速度对面波记录x(t)取任意时间点t,以c点为中心将x(t)乘以某一窗函数ω(t),然后将乘得的结果进行傅里叶变换,则可得到相应的振幅谱固体地球物理学:地震学、地电学与地热学而振幅谱A(T,t)的最大值处所对应的周期,便是窗中心对应时刻t的优势周期。该方法的实质在于取波列的某一段,求其振幅谱的最大值所对应的周期,便是此波列中心对应时刻的优势周期。窗函数可以取以下函数(图4-12):半余弦平方窗固体地球物理学:地震学、地电学与地热学余弦尖端窗固体地球物理学:地震学、地电学与地热学高斯函数窗固体地球物理学:地震学、地电学与地热学图4-12 窗函数在以到时t为纵轴,周期T为横轴的坐标平面各点标出振幅谱A值,然后绘出不同A值的等值线,通过等值线中心的曲线,即为所求频散曲线。经仪器校正后,由于t0和△均为已知,则可求得群速度 与周期的关系曲线。根据实验结果,窗函数的宽度H应选取适当,太窄会使周期的分辨率较差,如太宽,则对时间的分辨率不好。为了保持对各个周期有同样的分辨率,窗宽Hw应随周期的增大而增大。实际计算表明,窗宽与周期的比值取5左右为宜。类似的方法还有一些,如亦可在波列的频谱函数中,以某频率为中心乘以窗函数,然后求出该频率在不同时刻的瞬时振幅,此方法称多重滤波。(2)快速傅里叶变换法求相速度如果震源产生的初相和仪器的相位移为已知,利用单台记录便可以求得震源与地震台间的相速度。假定地震激发单振型的面波,如基阶瑞利波,在震中距为△,方位角为θ的台站记到的面波波形为X(t),t<0时,f(t)=0,其傅里叶变换为X(ω):固体地球物理学:地震学、地电学与地热学X(ω)为复数频率谱,可写成固体地球物理学:地震学、地电学与地热学A(△,θ,ω)表示振幅,φ(△,θ,ω)表示相位,可写为固体地球物理学:地震学、地电学与地热学其中K(ω)为波数(K=2π/λ),φ0(θ,ω)为震源的初相位,φin(ω)为仪器的相移。因傅里叶变换只能得到0~2π间的相位值,它与实际的相位角可能差2nπ(n=0,1,2……)。由于利用单台往往难于求得震源机制解,故φ0也难确定,所以使用单台要受到一定的限制。若位于同一方位角上有两个台站的记录,则可克服上述困难。这时固体地球物理学:地震学、地电学与地热学固体地球物理学:地震学、地电学与地热学将上两式相减得固体地球物理学:地震学、地电学与地热学故通过两台站之间介质的面波相速度为固体地球物理学:地震学、地电学与地热学如两台仪器频率特性相同,则φin2=φin1,有固体地球物理学:地震学、地电学与地热学如已知相速度的大致数值,则不难确定(m-n)的值。对两台站的面波记录进行傅里叶变换,可分别求得两台的相位谱φ1和φ2。还可用下述互相关函数法求出两台记录的相位差,得到更好的结果。设两台的面波(如瑞利波)记录的时间函数分别为x1(t)和x2(t),相应的频谱为X1(ω)和X2(ω)。x1(t)和x2(t)之间的互相关函数固体地球物理学:地震学、地电学与地热学γ12(t)的傅氏变换,即频谱为固体地球物理学:地震学、地电学与地热学其中X*(ω)为X(ω)的复共轭。所以互相关函数的相位谱就是所求的相位差(φ2-φ1),相速度即可求得。如果能够选择多个与两台在同一大圆弧上的震中,它们的震中距△各异,则可求得消除与距离有关干扰的互相关函数γ12(t),而由γ12(t)求得的相速度亦较准确。近年来,利用地震面波频散研究地球内部结构和构造的理论及方法均发展很快,如频时分析与网格频散反演技术,利用地震面波频散反演岩石圈结构的奇异值分解算法等。这里就不拟详述了。(四)面波频散与地壳构造利用面波研究地球上部结构的原理是把观测的频散曲线与由不同速度模型计算的理论频散曲线相比较。在两层或多层介质中,瑞利波和勒夫波都有频散。面波的频散特性从周期方程中就可明显地看出来。下面以勒夫波周期方程为例说明。以图4-13表示地壳覆盖在地幔上的简单模型,勒夫波的频散方程为固体地球物理学:地震学、地电学与地热学。该方程是多值的,又可写成固体地球物理学:地震学、地电学与地热学n=1,2,3……为正整数。对于每一个n值,方程都有一个解,即对应一种振型的勒夫波。从式(4-28)可知,对于β1,β2,μ1,μ2为已知的介质,方程就是一个表达相速度c和频率ω的关系方程。将其写成一般形式固体地球物理学:地震学、地电学与地热学根据相速度与群速度的关系式(4-12),亦可写成关于群速度U的周期方程固体地球物理学:地震学、地电学与地热学显然,在理论上,对于一种类型的面波,可依地壳厚度为参数计算出c或U随K(即ω)的变化关系函数f或F,称它们为理论频散函数。其结果可用数字表达,亦可用曲线表示。图4-13就是以周期T为横轴、群速度U为纵轴表示的勒夫波的理论频散曲线。从图中可看出随着厚度H1的变化而引起频散曲线的变化情况。从地震记录图上可得到实验频散曲线。以理论频散曲线为量版,将实验值与理论值比较,就能得到地层厚度的平均值及其构造情况。图4-13 勒夫波理论频散曲线由于不同地区的地壳结构存在差异,因而测得的面波频散亦有所不同。图4-14为综合的瑞利波群速度和相速度。图4-15为综合的勒夫波群速度和相速度。一般说来,大陆地壳的群速度和相速度比海洋低,100s以后渐趋一致。大陆瑞利波的相速度在大约70s处有一个极大,在大约225s处有一个极小,它们与上地幔的低速层有关。图4-14 瑞利波频散曲线图4-15 勒夫波频散曲线不同地区面波频散曲线的差异可以追踪到周期300s以上。图4-16表示出我国一些地区的瑞利波相速度分布。可以看出,西南地区的瑞利波相速度均较低,华东与华南地区的相速度相对较高。图4-16 我国一些地区瑞利波相速度图4-17和图4-18分别表示在地盾和活动带中100~300s瑞利波和勒夫波频散曲线的差别。可以看出,活动带的面波速度比地盾的低。图4-17 不同构造单元的瑞利波频散图4-18 不同构造单元的勒夫波频散
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终于改了名字

这是因为没有正确卸载CAJViewer而导致的,所谓解铃还须系铃人: 进入CAJViewer官网下载并点击安装 选择 修复 选项CAJViewer便会自动将以前的残留文件读取识别并重新覆盖caj文件格式是中国学术期刊全文数据库中的一种文件格式,其实caj文件有专用的阅读CAJViewer,它支持中国期刊网的CAJ、NH、KDH和PDF格式文件。它可以在线阅读中国期刊网的原文,也可以阅读下载到本地硬盘的中国期刊网全文。它的打印效果可以达到与原版显示一致的程度。下载专属按照系统的阅读软件即可用手机阅读CAJ文件。其中caj阅读器官方安卓手机版是CAJViewer官网专门为android手机用户开发的一款安卓手机阅读工具,它只是手机阅读TEB、CAJ、NH、KDN和PDF灯格式文件。caj阅读器官方安卓手机版充分吸取了当前市场上各种同类主流产品和自身上一版本 CAJViewer 0 的优点,经过长时间市场调查和系统设计而成,兼容 CAJ 和 PDF 等文件。这是因为没有正确卸载CAJViewer而导致的,所谓解铃还须系铃人: ;进入CAJViewer官网下载并点击安装;选择 修复 选项CAJViewer便会自动将以前的残留文件读取识别并重新覆盖使用最新版的CAJ软件,安装好以后进行如下操作:打开控制面板——时钟和语言——更改时间、日期或数字格式——格式里选择中文(简体,中国)——位置选“中国”——确定!!CAJ2可以正常使用了。

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danyanpimmwo

在中国有些比较好的杂志是直接EI或者SCI送检的,只要是被此杂志录用的文章,最终会被EI、SCI数据库收录。这只个数据库不是发表文章的地,发表的就去* 品 优 刊。

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糖仔食糖仔

这个可能性很小,广东亚欧板块内部,地震一般发生在边缘地带,不过轻微点的地震确实发生过,没什么大不了。放心吧,哈

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欧欧里里

盆地内不会发生地震,但与盆地的边缘及边缘往外是地震的高发区,地震发生后地震波会波及到盆地。我国的四川盆地、柴达木盆地内不会发生地震,但边缘地震不断,例如汶川大地震就是四川盆地西边缘的龙门破裂带破裂导致的。新疆柴达木盆地四周6、7级地震不断。四川盆地内部的这些逆冲推覆断层成熟度低,在水平面和垂直剖面上往往呈雁列式分布,断层的端头、闭锁的弯折处、雁列迭重等部位都是应力集中和能量高度积累的地方,一旦积累的应力超过岩石的破裂强度或摩擦强度,地震就发生了。扩展资料:盆地下的地壳一般较为坚实,相对于周围的褶皱或山地更不易变形破裂。但盆地与周边山地、褶皱的交接处一般更为脆弱,一般大的断裂带都沿着山地与盆地或平原的交接处分布,由于盆地地块的坚实,断层面也向山地方向发展深入。当断层不得不剪断强岩层(如砂岩、白云岩)向上斜爬时就可能形成5-5级中强地震。所以四川盆地内部绝对孕育不了12汶川0级那么强的特大地震。虽然四川盆地地势平缓,伴随中等地震,不会有大面积地震次生灾害如泥石流和滑坡产生,但是四川盆地内建筑物大多建在第四纪松散或半固结的沉积物上,极震区里地震波的剧烈摇晃会使这些含水的沉积迅速液化,造成惨重的房屋倒塌。参考资料来源:百度百科—区域地震危险性参考资料来源:百度百科—盆地

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Johnhockson

本区位于我国东南部,包括淮阳山地和长江中下游及其以南的广大区域,属湿热季风气候,年降水量普遍大于1000mm。地表物质组成以古生代砂岩、页岩和石灰岩占优势,其次为花岗岩和流纹岩及第三纪红层、红土;大部分地区海拔低于1000m,比高小于50m。长江中下游平原为第四纪松散沉积物分布区,主要地貌类型包括侵蚀剥蚀低山、花岗岩丘陵、红岩丘陵、湖积冲积平原、喀斯特低山与丘陵、喀斯特剥蚀平原。本区内除台湾断裂系活动强烈外,其他断裂活动平均位移速率每年小于1mm。地震活动也是如此,台湾地区强震频度非常高,其他地区总体上是少震、弱震区。本区包括长江中下游地区、闽浙丘陵地区、鄱阳湖水系区、洞庭湖水系区、珠江韩江水系区、西江流域区东部、雷琼地区、台湾地区等水文地质单元,长江中下游地区地下水资源模数为77万~86万m3/Km2,鄱阳湖水系和洞庭湖水系区为41万~94万m3/Km2,珠江韩江流域为27万m3/Km2。地下水资源量占本区水资源总量的12%~50%。东南沿海低山丘陵区地质灾害较发育。湘西、黔西中山属于滑坡崩塌高易发区,皖、浙、闽、粤中低山属滑坡崩塌低易发区。湘西、桂北低山丘陵属于泥石流高易发区,湘、赣、粤、桂低山丘陵和浙江中低山属于泥石流低易发区。长江三角洲属于地面沉降高易发区。(一)长江中下游平原地质环境亚区本亚区包括江汉平原、洞庭湖、鄱阳湖、太湖和长江三角洲。地势自西向东由海拔40m渐变至2m。以第四纪河、湖、海相淤泥质粘性土沉积为主,软土的累计厚度为3~6m。气候湿润、温暖。(二)湘桂低山丘陵地质环境亚区本亚区范围为罗霄山、珠江三角洲以西,雪峰山以东,是我国亚热带岩溶发育区,以巨厚、质纯和相对单一结构的碳酸盐类岩层为其特色,发育有峰丛、峰林景观。娄底-英德地段、桂林-贺县地段、柳州-来宾地段易于发生岩溶塌陷。湘中、赣南、广东等局部地区紫色砂页岩土壤侵蚀严重,年侵蚀模数近1000t/Km2。(三)淮阳山地-东南丘陵山地地质环境亚区本亚区包括南阳盆地、襄樊谷地、大洪山、桐柏山、大别山和长江中下游平原以南的地区。区内地形以丘陵山地为主,其间分布着规模不等的山间盆地和河谷平原。本亚区属华南褶皱系,以变质岩、碎屑岩和岩浆岩为主。东南沿海发育有挽近活动断裂。(四)海南台地山地地质环境亚区海南岛地处热带、亚热带,自然条件优越。大部分地区年降水量为1500~2000mm。岛上西北部为玄武岩台地和海相沉积,地势平坦,中部为海拔600~1000m以上的山地,以花岗岩为主。中部山区的地区灾害主要有滑坡、泥石流。(五)台湾平原山地地质环境亚区台湾为我国最大的岛屿,以山地为主,森林密布,森林覆盖率超过50%。地表物质组成以碎屑岩为主,西部海岸为第四纪松散沉积物。矿藏丰富,东部有金、铜等金属矿,西部有煤和石油,北部大屯火山群为天然硫黄和地热资源分布区。本亚区发育有台湾断裂带,平均滑动速率为8mm/a,地震活动十分强烈,频率高,强度较大,是我国地震活动最强烈的地震带。台湾中央山脉地区泥石流比较发育,常呈较大范围的群发。

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糯米团子05

盆地下的地壳一般较为坚实,相对于周围的褶皱或山地更不易变形破裂。但盆地与周边山地、褶皱的交接处一般更为脆弱,一般大的断裂带都沿着山地与盆地或平原的交接处分布,由于盆地地块的坚实,断层面也向山地方向发展深入。所以,盆地内不会发生地震,但与盆地的边缘及边缘往外是地震的高发区,地震发生后地震波会波及到盆地。所以千万别住在山脚下!我国的四川盆地、柴达木盆地内不会发生地震,但边缘地震不断,例如汶川大地震就是四川盆地西边缘的龙门破裂带破裂导致的。新疆柴达木盆地四周6、7级地震不断。例外是中国东北平原或叫松辽盆地却时有地震,原因在于虽然东北平原较两侧的长白山地和兴安岭地跟加坚实,但其整个区域位于太平洋板块向亚欧板块的俯冲带上,所以深源地震多发,不过深源地震破坏力过小,不值一提。

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